rk000000186

Рис. 1.6. Прожожаенив светового луча через плоскопараллельную стеклянную пластинку. является оптически менее плотной средой, чем стекло. Показатель пре- ломления может быть определен из соотношения п = 5ІП а / 5ІП р Показатель преломления среды не зависит от ѵгла падения луча на по- верхность среды, но зависит от свойств самой среды и длины вол- ны падающего света. Чем больше длина волны падающего света, тем меньше показатель преломления, поэтому луч белого (сме- шанного) света, входя в стекло под углом к поверхности, расщеп- ляется на пучок расходящихся цветовых лучей, т.е. подвергается дисперсии. Если параллельный пучок белого света, ограниченный узкой щелью, падает на стеклянную призму, то на экране, расположен- ном за призмой, обнаруживается картина различных цветов, на- зываемая спектром (рис. 1.7 а). В спектре наблюдается строгая пос- ледовательность этих цветов, переходящих от одного к другому, начиная от фиолетового и кончая красным (рис. 1.7 б). Причиной разложения света является зависимость показателя преломления от длины волны. Чем короче длина волны, тем меньше угол пре- ломления, поэтому фиолетовые лучи преломляются больше, чем красные. Разность показателей преломления для голубой коротковолновой Р-линии и красной длинноволно- вой С-линии называется средней дисперсией, т.е. Дп = пР- пс. Коэффициент дисперсии определяется по формуле: ѵ = (п -1 ) /Дп. Рис. 1.7. Разложение белого спек- тра призмой (а) и аиапазон цве- тов виаимой части спектра (6).